Достижении определенной
При, достижении некоторого критического значения удельной тепловой нагрузки qKp [для воды ^кр=4,19-109 Дж/(м2-ч)] число центров парообразования возрастает настолько (точка А на рис. 7.4), что отдельные пузырьки сливаются друг с другом, образуя сплошную паровую пленку, которая отделяет жидкость от твердой поверхности. При таком пленочном режиме кипения коэффициент теплоотдачи резко снижается (точка В на рис. 7.4), и разность температур между твердой поверхностью и жидкостью становится очень большой. В области пленочного режима теплообмена (зона III на рис. 7.4) повышение АГ (за точкой В) вызывает более медленное увеличение теплового потока, пропорциональное АР*75. На рис. 7.4 приведен режим кипения пролитой на твердую поверхность криогенной жидкости (азота, метана). При разливе жидкого азота на твердую поверхность с температурой 20°С скорость выкипания составляет «0,1 кг/(с-м2) при ЛГ=210°С„
Область воспламенения горючего компонента можно умень-пить снижением давления. При давлении ниже атмосферного i достижении некоторого критического предела смесь любого состава становится негорючей. С повышением температуры об-j асть воспламенения расширяется.
При достижении некоторого давления (меньше расчетного) вскрывается перепускной клапан 12, и газ из верхней части сосуда по трубопроводу 13 через один из открытых электромагнитных клапанов 15 поступает в пневмоцилиндр 16, усилием которого на требуемом направлении подачи порошка открывается один из прямоточных кранов 18.
горения или при достижении некоторого предельного давления. В
объема, связанное как с упругими деформациями, так и частичным закрытием пор. Однако при достижении некоторого предела, зависящего от среднего давления, начинается увеличение объема. Это увеличение начинается еще до полного разрушения образца и связано, по-видимому, с развитием микротрещин. При малых давлениях до достижения полного разрушения малопористых пород может наблюдаться заметное их разрыхление.
В области малых давлений массовая скорость горения порошкообразного ВВ малой плотности та же, что и спрессованного, и также растет с давлением. Однако по достижении некоторого критического давления, величина которого тем больше, чем больше относительная плотность и чем меньше размер частиц, горение переходит на ускоренный режим, причем А мм/Ар становится гораздо (в 10—120 раз) больше. Характер кривой и(р) различен в зависимости от плотности, а, возможно, и от давления, поскольку при различных плотностях смена режимов горения происходит при разных давлениях.
Одним из главных условий, определяющих возможность применения бал-листитных или смесевых порохов в полузамкнутом объеме, является их способность к устойчивому горению, т. с. отсутствие возможности перехода горения во взрыв. Согласно последним представлениям Андреева [282], переход горения во взрыв может протекать по разным механизмам. Так, при горении жидких ВВ нарушение устойчивости горения, как уже отмечалось в гл. I, может происходить вследствие турбулизации поверхности горящей жидкости: оно выражается как в появлении пульсаций (например, при горении нитрогликоля [283], диэтиленгликольдинитрата (ДГДН), этилнитрата), так и в резком увеличении скорости горения по достижении некоторого «критического» давления.
Согласно теории цепных реакций, нижний предел самовоспламенения по давлению, характеризуемый кривой 1, обусловливается тем, что при малых давлениях длина цепи мала и, наоборот, вероятность обрыва велика. Длина свободного пробега активных частиц велика и вероятность достижения стенки реакционного сосуда значительна. Цепи весьма эффективно обрываются на стенке и потому скорость процесса невелика. По мере увеличения давления достижение активными частицами стенки затрудняется, а вероятность разветвления растет. При достижении некоторого критического давления, соответствующего нижнему пределу, скорость разветвления сравнивается со скоростью обрыва, и происходит самовоспламенение.
Второй предел по давлению (кривая 2), согласно цепной тео-,рии, объясняется тем, что с повышением давления увеличивается вероятность тройных "Ьтолкновений частиц и исходных молекул и, следовательно, обрыва цепей в объеме. Поэтому при достижении некоторого критического давления ра. скорость реакции обрыва цепей вновь становится больше скорости реакции разветвления.
К опасным нарушениям технологического режима и разрывам теплообменных элементов во взрывоопасных производствах приводят ошибки в аппаратурном оформлении и при ведении процессов. Например, иногда не учитываются особенности теплоотдачи кипящей жидкости. Как известно, при кипении жидкости пар имеет температуру насыщения, зависящую от давления в аппарате. При интенсивном парообразовании кипящая жидкость перегревается и имеет температуру несколько выше температуры насыщения. Наибольший перегрев жидкости наблюдается около обогреваемых стенок, причем отдельные точки поверхности стенок (бугорки, шероховатости, пузырьки адсорбированных на поверхности газов и т. д.) являются центрами парообразования, т. е. местами образования пузырьков пара, которые при определенном росте отрываются, охлаждая жидкость вблизи данного центра. При таком ядерном или пузырьковом процессе с увеличением удельной тепловой нагрузки возрастает перегрев жидкости и до определенного предела коэффициент теплоотдачи. Однако при достижении некоторого критического значения удельной тепловой нагрузки «Укр [для воды при атмосферном давлении <7кр = 4,19-10^ Дж/(м2-ч)] число центров парообразования становится настолько большим, что отдельные пузырьки сливаются друг с другом, образуя сплошную паровую пленку, которая отделяет жидкость от обогреваемой поверхности стенок. При таком пленочном режиме кипения коэффициент теплоотдачи резко снижается, и разность температур между стенкой и жидкостью становится весьма большой, что многократно приводило к опасным перегревам стенок ап-пярятов (например, при обогреве горячими топочными газами), к их разрывам, выбросам горючих продуктов и крупным авариям.
Область воспламенения горючего компонента можно уменьшить снижением давления. При давлении ниже атмосферного и достижении некоторого критического предела смесь любого состава становится негорючей. С повышением температуры область воспламенения расширяется.
При достижении некоторого второго критического значения скорости газа, называемой скоростью уноса, твердые частицы начи-
выми. Наиболее распространенные тепловые извещатели по принципу действия разделяются на максимальные, дифференциальные и максимально-дифференциальные. Первые срабатывают при достижении определенной температуры, вторые - при определенной скорости нарастания температуры, третьи - от любого превалирующего изменения температуры. По конструктивному исполнению тепловые извещатели бывают пассивные, в которых под воздействием температуры чувствительный элемент меняет свои свойства (ДТЛ, ИП-104-1 - максимального действия, основанные на размыкании пружинящих контактов, соединенных лег-коплаэким припоем: МДПТ-028 - максимально-дифференциальный на биметаллическом эффекте, приводящем к деформации пластин, размыкающих контакты; ИП-105-2/1 - на принципе изменения магнитной индукции под действием тепла; ДПС-38 -дифференциальный на применении термопарной термобатареи).
Тепловые извещатели по принципу действия разделяются на максимальные, дифференциальные и максимально-дифференциальные. Первые срабатывают при достижении определенной температуры, вторые — при определенной скорости нарастания температуры, а третьи — от любого значительного изменения температуры. В качестве чувствительных элементов применяют легкоплавкие замки, биметаллические пластины, трубки, заполненные легко расширяющейся жидкостью, термопары и т. д. Тепловые пожарные извещатели устанавливают под потолком в таком положении, чтобы тепловой поток, обтекая чувствительный элемент извещателя, нагревал его. Тепловые пожарные извещатели не обладают высокой чувствительностью, поэтому обычно не дают ложных сигналов срабатывания в случае увеличения температуры в помещении при включении отопления, выполнения технологических операций.
Сигнализатор ленточный, фотоколориметрический, стационарный, автоматический, типа ФЛС2 применяют для измерения ПДК сероводорода, аммиака хлора. Действие прибора основано на действии света, отраженного от пятна на сухой индикаторной ленте,, полученного в результате цветной реакции между индикатором, нанесенным на ленту, и анализируемым компонентом. Фотосопротивления, включенные в фотоэлектрическую дифференциальную схему, при достижении определенной интенсивности окраски пятна подают сигнал, разрешающий движение ленты. Скорость передвижения, зависящая от времени образования пятна, определяет концентрацию анализируемого компонента в воздухе.
В максимально-дифференциальном датчике ДМД, один из терморезисторов делителя напряжения изолирован. При медленном повышении температуры в защищаемой среде терморезисторы нагреваются с одинаковой скоростью, и разделительный диод открывается при достижении определенной температуры (70° С), обеспечивая подачу сигнала тревоги на приемную станцию через оконечное устройство. Датчик ДМД работает как максимальный.
Известные достижения теории гетерогенного горения [43] не устранили принципиальных расхождений между постулатами теории и особенностями физических характеристик аэрозолей органических материалов. Согласно теории [13], самовоспламенение смеси горючего вещества с окислителем наступает при достижении определенной температуры самовоспламенения Гсв, которая для подавляющего большинства органических веществ, находящихся в условиях аэрозоля, превышает 400 °С [34]. В то же время максимальная температура, при которой органическое вещество находится в конденсированном состоянии, как правило, ниже 400 °С. Таким образом, излучение горящего пылевого облака оказывается не в состоянии воспламенить органические частицы. Подобная ситуация подтверждена экспериментально [44, 45]. Сам факт неправомерности использования радиационного механизма распространения пламени в органических аэрозолях указывает на необходимость принципиально другого подхода к исследованию процесса горения гетерогенных сред, поскольку все характерные особенности движения пламени, отмеченные в работе Касселя, имеют место в органических аэрозолях.
При анализе отношения между дозой, получаемой организмом млекопитающего, и определенным биологическим эффектом учитывается вероятность его возникновения. Если эффект появляется в ответ на облучение независимо от величины поглощенной дозы, он относится к разряду стохастических. За стохастические принимаются, например, наследственные эффекты излучения. В отличие от них нестохастические эффекты наблюдаются по достижении определенной пороговой дозы излучения. В качестве примера можно указать помутнение хрусталика, бесплодие и др.
Радиозащитный эффект радиопротекторов, содержащих серу, объясняется различными взаимодействиями их молекул и метаболитов с молекулами облучаемого объекта (поглотителя), причем для достижения защитного эффекта необходима определенная концентрация протектора в тканях. При повышении дозы протектора его защитное действие не возрастает беспредельно. При достижении определенной концентрации аминотиолов в организме, при насыщении ими тканей или при достаточной концентрации в соответствующих воспринимающих рецепторах (феномен насыщения) дальнейшее повышение дозы протектора не приводит к усилению радиозащитного действия [Жеребченко, 1978; Bacq, 1965].
Самовоспламеняющимися (самовозгорающимися) веществами являются такие, у которых вследствие поглощения кислорода воздуха химическая реакция происходит с выделением тепла, при накоплении которого в определенном количестве они загораются без соприкосновения с огнем, а также такие вещества, которые при нагревании от внешнего источника тепла по достижении определенной температуры загораются без соприкосновения с огнем или искрой. Температурой самовоспламенения называется наименьшая температура, при которой горючее вещество загорается без соприкосновения с источником воспламенения.
зависят от типа газа. По закону Бойля — Мариотта зависимость pV=f(p) для всех идеальных газов имеет линейный характер. При точных экспериментальных исследованиях с различными реальными газами выявлены значительные отклонения от этого закона (рис. 2). Наблюдаются также отступления для реальных газов от закона Гей-Люссака. Если график зависимости a—f(p) для идеальных газов является прямой линией, параллельной оси абсцисс, то у реальных газов эта зависимость хотя и является линейной, но оси абсцисс непараллельны (рис. 3). На диаграмме (рис. 2) показано, что при достижении определенной температуры с повышением давления начинает выполняться закон Бойля— Мариотта (отсутствует минимум).
Благодаря поворачиванию валиков 'путевых выключателей они при достижении определенной величины перекоса моста воздействуют на соответствующие двигатели и автоматически выравнивают положение ног.
Дальнейшим логическим продолжением разработок тепловых пожарных извещателей стало создание максимально-дифференциального теплового пожарного извещателя ИП101-2. Максимально-дифференциальные извещатели срабатывали как при повышении температуры окружающего воздуха до некоторого порогового значения, определяемого их настройкой, так и при достижении определенной скорости по-
 Читайте далее:
 Действующего производства
Действующей нормативно
Деятельности медицинские
Деятельности организма
Деятельности различных
Действующего законодательства
Дефектных ведомостей
Деформации материала
Деформированное состояние
Дегенеративных изменений
Дежурного отделения
Дежурством персонала
Декларации безопасности
Декларацию промышленной
Декларирование промышленной безопасности
|
