Описывается уравнением
Это последнее описание предполагает, что скорость движущейся среды в каждой точке х может быть задана вектором v(х), обычно гладко меняющимся с х. Строго говоря, это чепуха. При достаточно большом увеличении мы могли бы увидеть, как молекулы, отскакивая друг от друга, движутся с самыми разными скоростями через пустое пространство, в точках которого вообще нет смысла говорить о векторах скорости. При еще большем увеличении мы бы встретились с фалангами электронных облаков, квантовыми полями и т. п.; описания здесь трудны, а решения невозможны. Понятие „вектора скорости в данной точке" является, таким образом, лишь приближением, хорошо укладывающимся в рамки тех измерений, которые мы обычно производим, с усреднением по областям, достаточно большим, чтобы исчезли осложнения микрокосмического. То что усредненное поведение микросистем каким-то чудом в точности описывается уравнениями механики сплошных сред, составляет привычный догмат веры, но еще никто не доказал этого для реалистичной модели тонкой структуры; лучшее, что имеется, это доказательства для идеализированных моделей разреженного одноатомного газа.
Распределение ЭМ-энергии в диэлектриках любой формы в общем случае описывается уравнениями Максвелла. Электрические свойства и геометрические размеры объекта в принципе позволяют рассчитать коэффициенты отражения на границах раздела различных тканей и воздуха, а также внутренние поля и наведенные токи в зависимости от характеристик внешнего ЭМ-поля.
Приращение температуры (избыточная температура) при загорании с достаточной степенью точности описывается уравнениями
В результате реализации областной целевой программы по охране труда наблюдалось снижение травматизма на транспорте и в жилищно-коммунальном хозяйстве (см. рис.1). Динамика численности пострадавших за последние пять лет в нефтегазовой отрасли описывается уравнениями:
Исследования причинно-следственного комплекса аварий и катастроф технических систем, опыт обеспечения их безопасности позволили предложить общую классификацию аварийных ситуаций [51]: проектные, запроектные и гипотетические. В ее основе лежат такие базовые параметры, как локальные напряжения и деформации, число циклов нагружения, температура и время эксплуатации. В зависимости от типа потенциально опасных объектов имеет место чрезвычайно широкая вариация этих параметров. Исследования проектных АС охватывают области накопления повреждений, анализируемых классическими методами сопротивления материалов, теории упругости, пластичности и ползучести. Расчетные и экспериментально определяемые напряжения и деформации остаются на уровне предела упругости. При переходе к запроектным авариям анализируются нелинейные закономерности деформирования и разрушения. Напряжения становятся менее информативными параметрами, чем деформации. Накопление повреждений от вибраций и усталости описывается уравнениями малоцикловой усталости. Дальнейшее возрастание напряжений и деформаций обусловливает переход к гипотетическим авариям и катастрофам. Теоретической основой анализа таких ситуаций является статическая и динамическая нелинейная механика разрушения.
На первом этапе движение среды описывается уравнениями (14.118), (14.119) и (14.123).
На втором этапе ударно- сдвигового разрушения, когда фронт ударной волны совпадает с фронтом пластического разрушения, движение среды описывается уравнениями (14.124), (14.125), (14.128), (14.131) и (14.168). Решая эту систему уравнений, получим закон движения полости в виде
Третий этап динамического безволнового движения описывается уравнениями (14.124), (14.125), (14.131) и (14.168). Этот этап начинается с t = продолжается до а = аш, которое определяется из уравнения
Изменение давления за фронтом волны в рассматриваемых средах приближенно описывается уравнениями
Одномерное движение продуктов детонации описывается уравнениями (15.10)
здесь р — давление, V = V/VQ = ро/р — относительный объём продуктов детонации, VQ, р$ — соответственно удельный объём и плотность исходного ВВ, У, р — те же величины для текущего состояния ПД, Л, В, С, R\, RZ, ио — параметры изэнтропы данного ВВ. Поведение металла описывается уравнениями пластического течения Прандтля - Рейсса, заменяемыми в численной реализации соотношениями Гука и процедурой Уилкинса.
Для ЭВМ, которые позволяю! значительно ускорить процесс проведения оценки рабочих мест, разработаны программы более точных расчетов. При дальнейшей математической обработке установлено, что кривая, образовавшаяся на графике (см. рис. 2.1). с достаточным приближением описывается уравнением параболы 2-го порядка.
нетике химических реакций скорость реакции описывается уравнением Аррениуса:
Расчет взрывных клапанов проводят по следующим выражениям. Скорость нарастания давления р в замкнутом объеме V описывается уравнением [4.18]
Прямая, проходящая через точки I и 2, описывается уравнением
Из газодинамики известно, что движение газа по трубопроводу с учетом трения описывается уравнением:
Температура горения зависит от Qc и интенсивности теплопотерь вблизи От реакционной системы. Единственным случаем, когда разумно пренебречь теплопотерями (по крайней мере в первом приближении), является горение предварительно подготовленной смеси, при котором горючее и воздух хорошо перемешаны, а скорости реакций высоки независимо от процессов диффузии и перемешивания. Этот процесс описывает адиабатическая модель, которая основана на допущении о том, что все образовавшееся тепло остается внутри системы, вызывая повышение ее температуры. Возьмем в качестве примера пламя, распространяющееся в стехиометрической смеси пропана и воздуха (см. рис. 3.14). Предположим, что вся выделяющаяся в результате реакции энергия аккумулируется в продуктах сгорания. Тогда можно оценить адиабатическую температуру пламени. Согласно табл. 1.13, ДНС(С3Н8) = = — 2044,3 кДж/моль. Реакция окисления в воздухе описывается уравнением (Р9). Выделение энергии при горении приводит к повышению температуры продуктов реакции СО2, Н2 О и N2. Конечные температуры этих веществ могут быть рассчитаны, если известны их теплоемкости. Они могут быть найдены из таблиц термохимических свойств веществ [414] или в другой литературе [231] (табл. 1.16). Предполагается, что азот не участвует в химической реакции, а действует лишь как тепловой балласт, поглощая основную часть энергии, выделяющейся при гарении. Энергия, высвобождаемая при сгорании 1 моля пропана, поглощается 3 молями С02, 4 молями Н20 и 18,8 молями N2. Суммарная теплоемкость этой смеси равна 942,5 Дж/К (на моль сгоревшего пропана) (см. табл. 1.17), поэтому конечная температура пламени Tf составит
наилучшим образом аппроксимируются прямой для 12 классов событий (см. рис. 18.3). Аппроксимирующая кривая для данных по удельной смертности с поправкой на плотность населения лежит ниже этой прямой и описывается уравнением
Рассмотрим, как изменяется концентрация недостающего компонента смеси в процессе воспламенения. Это изменение приближенно описывается уравнением (4.29), разумеется, при условии Bt/Q' < 1, точность уравнения (4.29) возрастает при BtlQ' С 1- Еще более точные результаты (к тому же для произвольного момента времени) можно получить путем численного интегрирования уравнения (4.24). Точность приближения (4.29) больше для высоких значений AIRT0 (>20) и Тв, а также для более низкого порядка реакции. Одновременно с этим описываемые ниже специфические особенности закономерностей для периода индукции оказываются выраженными более резко.
Общие закономерности для пределов распространения пламени. Тепловая теория [137] устанавливает основные количественные закономерности для пределов распространения пламени. Зависимость скорости пламени от температуры горения приближенно описывается уравнением (3.90) ***. При неадиабатическом сгорании температура продуктов реакции Ть <С Ть, а величина скорости пламени ип < ип. Величины Тъ и ип связаны условием
Слева от зоны реакции (л:<0), где Т<ТЬ, можно принять Фе»0; решение уравнения (3.108) [Cl]i (x) описывается уравнением (3.100). Справа от границы х=0 в том же приближении T(x>Q) = T6=eonst, d>g=const; температура начинает заметно понижаться при достаточно больших х. Для зоны продуктов сгорания, растянутой в пространстве, можно пренебречь первым слагаемым в уравнении (3.108), характеризующим диффузионный перенос, что дает линейное распределение активных центров [Cl]j(JcJ
Термодинамическая температура горения определяется условием сохранения энергии, которое в первом приближении описывается уравнением (2.3). Более точно его можно сформулировать как равенство суммы тепловой и химической энергий исходной среды и продуктов сгорания. Когда давление постоянно, т. е. газ свободно расширяется при сгорании, энтальпии Н исходной системы при Т0 и смеси продуктов сгорания при Ть = ТьР равны. При сгорании в замкнутом сосуде выполняется аналогичное равенство внутренних энергий Е (в отношении температуры горения Tbv). При этом величины Н и Е [Н(Т0), Н(ТЬр) и Е(Т0), E(Tbv)] отсчитывают от произвольного стандартного состояния, включая в них оба вида энергии — тепловую и химическую.
 Читайте далее:
 Обследование состояния
Обслуживаемых предприятий
Обслуживания автомобилей
Окружности резервуара
Обслуживания трубопроводов
Обслуживанием электроустановок
Обслуживание газопроводов
Обязательные предварительные
Обслуживанию агрегатов
Обслуживанию компрессорной
Обслуживающего назначения
Обязательных инструкций
Обслуживающие производственные
Обстоятельствах несчастного
Огнеупорные материалы
|
