Самонагревания материала
Зависимость звукового давления от времени можно представить в виде суммы конечного или бесконечного числа простых синусоидальных колебаний этой величины. Каждое такое колебание характеризуется своим среднеквадратичным значением физической величины и частотой. Частота звука характеризуется числом колебаний звуковой волны в единицу времени (секунду) и измеряется в герцах. По частоте звуковые колебания подразделяются на три диапазона: инфра-звуковые с частотой колебаний менее 20 Гц, звуковые — от 20 до 20 000 Гц и ультразвуковые — более 20 000 Гц. Органы слуха человека воспринимают звуковые колебания в интервале частот от 20 до 20 000 Гц. Звуковой диапазон принято подразделять: на низкочастотный — до 400 Гц, среднечастотный — от 400 до 1000 Гц и высокочастотный — свыше 1000 Гц.
Зависимость звукового давления от времени можно представить в виде суммы конечного или бесконечного числа простых синусоидальных колебаний этой величины. Каждое такое колебание характеризуется своим среднеквадратичным значением физической величины и частотой. Частота звука характеризуется числом колебаний звуковой волны в единицу времени (секунду) и измеряется в герцах. По частоте звуковые колебания подразделяются на три диапазона: инфра-звуковые с частотой колебаний менее 20 Гц, звуковые — от 20 до 20 000 Гц и ультразвуковые — более 20 000 Гц. Органы слуха человека воспринимают звуковые колебания в интервале частот от 20 до 20 000 Гц. Звуковой диапазон принято подразделять: на низкочастотный — до 400 Гц, среди ечастотный — от 400 до 1000 Гц и высокочастотный — свыше 1000 Гц.
Звуковую мощность и звуковое давление как величины переменные можно представить в виде суммы их синусоидальных колебаний различной частоты. Зависимость среднеквадратичных значений этих составляющих (или их уровней) от частоты называется частотным спектром шума. Обычно частотные спектры шума определяют опытным путем, находя значения звукового давления не для каждой отдельной частоты, а для октавных (или третьоктавных) полос частот. Среднегеометрическая октавная полоса частот fcp определяется так;
Авторами был разработан способ и один из вариантов автономной системы контроля состава газовой смеси, способствующей осуществлению перечисленных задач мониторинга. Этот метод основывается на реализации принципа, связывающего производную изменения объемных долей составляющих газовой смеси по времени dod/dt с измеряемыми физическими параметрами, возникающими при возбуждении в ней, например, синусоидальных колебаний. Тогда полученное выражение для "к"-го измерения имеет вид
Схема содержит волновод ВВ, возбудитель акустических синусоидальных колебаний ВАК, устройство управления УУ и измерительно-вычислительный модуль (ИВМ), который включает в себя датчик давления акустический ДА, датчик температуры ДТ, преобразователь сигналов ПС, интерфейсное устройство ИУ, микропроцессор МП, устройство отображения информации УОИ и устройство записи и хранения результатов контроля УЗХ.
Основные параметры синусоидального колебания: частота в герцах (1 кол/с); амплитуда смещения — А (м или см); скорость — V (м/с) ; ускорение — со (м/с2) или в долях ускорения силы тяжести g — 9,81 м/с2). Время, в течение которого совершается одно полное колебание, называется периодом колебания* Т (с). Для синусоидальных колебаний скорость и ускорение определяются по формулам:
опорные поверхности тела в положении стоя или сидя (Reicher, Meister, 1931). На основе большого числа экспериментов с действием на человека синусоидальных колебаний фиксированных частот в диапазоне до 50 Гц было предложено оценивать вибрационное воздействие по амплитудам смещения или ускорения в следующих пяти градациях субъективного ощущения: неощутимо»• едва ощутимо, отчетливо ощутимо, неприятно и весьма неприятно.
Для синусоидальных колебаний равенства (2-1-11) и (2-1-12) приводятся к следующим выражениям:
жением синусоидальных колебаний всех его собственных частот соп с амплитудами смещений, уменьшающимися с возрастанием гармоник юп собственной частоты обратно пропорционально квадрату их отношения к основной частоте собственных колебаний. Для правого торца бруска, полагая в равенстве
Равенство показывает, что и в этом случае в бруске возникает сложный колебательный процесс, образуемый наложением синусоидальных колебаний, возбуждаемых на всех частотах собственных продольных колебаний стержня.
Экспериментальные исследования входного механического импеданца согнутой и выпрямленной руки были проведены нами (Э. И. Денисов) на 12 исследуемых мужчинах, по 3 раза на каждом, в диапазоне синусоидальных колебаний от 8 до 63 Гц, при силах нажима на вибрирующую рукоятку 5—10 и 20 кг. Входной им-педанц определялся так называемым прямым методом, при котором на рукоятке создавалась постоянная колебательная скорость и измерялась сила сопротивления
Микробиологическое самовозгорание. К микробиологическому самовозгоранию склонны материалы главным образом растительного происхождения, которые могут служить питательной средой для бактерий, грибов. Возможность развития процесса самовозгорания по микробиологическому механизму имеет ограничение: температура самонагревания материала не должна превышать 348 К, поскольку при более высо--ких температурах микроорганизмы, как правило, погибают.
1.2.3. Влияние физических условий протекания химической реакции на процесс самонагревания материала . . 27
Микробиологическое самовозгорание характерно для органических дисперсных и волокнистых материалов, внутри которых возможна жизнедеятельность микроорганизмов. Первичное самонагревание массы материала происходит за счет тепла, выделяемого микроорганизмами (например, самонагревание влажного сена). Повышение температуры в объеме способствует ускорению экзотермических реакций, т. е. возникает вторичный процесс самонагревания материала, заканчивающийся самовозгоранием в наиболее горячей зоне объема.
Условия, в которых протекает экзотермическая реакция, имеют важнейшее значение при выявлении критических параметров самовозгорания материала в процессе его самонагревания. Они определяются не только свойствами самого материала, но и его геометрическими параметрами, а также физическими условиями на границе объема с окружающей средой. Например, изменение объема материала или его геометрической формы повлечет за собой нарушение условий массо- и теплопереноса как внутри материала, так и вне его — ня гоанице с окружающей средой. А это приведет к изменению температуры окружающей среды, при которой произойдет самовозгорание. Это говорит о том, что такая важная величина, как температура окружающей среды при самовозгорании, зависит от физических ус-
При температуре окружающей среды Т0 начальный период самонагревания материала (когда Qi>Q2) заканчивается в точке В касания кривых 1 и 2'. В точке В Qi = Qz и dQi/dT=dQ2/dT, т. е. процесс становится стационарным. Но в точке В стационарное состояние будет неустойчивым. При малейшем отклонении температуры окружающей среды в большую сторону система самопроизвольно перейдет в необратимое нестационарное состояние, так как Qi будет больше Q2. Произойдет самовозгорание 'материала в наиболее «горячей точке» объема (в его тепловом центре), которое затем распространится на весь объем материала.
Этот термин условный, так как экзотермические процессы могут проходить в объеме материала при любой температуре, но заметный тепловой эффект, который можно фиксировать и который представляет пожарную опасность, считается практически с определенных значений температур окружающей среды (в этом интервале уже заметны процессы термического разложения). Определение температуры самонагревания имеет также условный характер, поскольку связано с определением температурного порога чувствительности процесса самонагревания материала определенного объема. Температуру самонагревания принято определять по методу ВНИИПО [31], который является чрезвычайно длительным и трудоемким (требуется около шести месяцев для выдержки одной из проб при повышенной температуре).
Температуру, соответствующую началу отклонения графика от прямой линии, принимают за температуру самонагревания материала. Опыты проводят при разных температурах в термостате. Окончательное значение температуры самонагревания рекомендуется определять как среднее арифметическое температур всех спытов. Однако надежнее все-таки брать среднее арифметическое минимальных значений как среднее арифметическое температур всех опытов. Метод Я. С. Киселева привлекает быстротой определения и меньшей трудоемкостью. Однако точность метода зависит от точности прямых замеров температуры. Калориметрический метод обнаружения экзотермических процессов точнее. Для практических целей температуру самонагревания можно вычислить по формуле (21). Для этого нужно подставить в формулу величину удельной поверхности образца S, равную 1 м"1, тогда формула принимает вид
Недостаток этого метода состоит в том, что йодное число однозначно не характеризует склонность материала к самовозгоранию и не показывает скорость поглощения кислорода веществом, а следовательно, не определяет интенсивность самонагревания материала, пропитанного этим веществом. Йодное число только указывает на склонность вещества к самовозгоранию и методом сравнения позволяет приближенно судить лишь об относительной способности тех или иных материалов к самовозгоранию. Надежность и точность метода можно повысить, если провести дополнительные эксперименты с тем, чтобы учесть температурные и иные факторы, влияющие на скорость экзотермических реакций, а затем, обобщив результаты, получить удобные и надежные зависимости для определения критических условий самовозгорания [45]. Для этого берут одинаковых размеров и формы эталонные образцы материалов, пропитывают их маслом или другими веществами с разными значениями йодного числа и испытывают в одинаковых условиях. На основании результатов испытаний выводят зависимость, с помощью которой по значению йодного числа можно определить относительную склонность к самовозгоранию этих материалов при условии пропиткч
где ст — средняя теплоемкость вещества в интервале температур Ткр — Го, Дж/(г-К); WM — влажность материала, %; Я — теплота испарения воды, Дж/г; Гкр — критическая температура самонагревания материала, К; Та — начальная температура материала, К;
Увеличение температуры воздуха по сравнению с температурой начала самонагревания материала М способствует и более
Рис. 4. Схемы процессов возгорания и самовозгорания (tH, tc и t№ — соответственно температуры источника зажигания, самовозгорания материала, самонагревания материала).
Продолжительность самонагревания материала может быть очень большой и зависит она от разности скоростей выделения и рассеивания тепла, физических и химических свойств материала и его размеров. Известны случаи самонагревания, например опилок, загоревшихся только после года их контактирования с теплоносителем, имеющим температуру ПО—120 °С [31]. Поэтому полученные выше прямолинейные зависимости между температурой окружающей среды, размерами материалов и временем до
 Читайте далее:
 Сушильные установки
Соответствующими средствами
Сигнализирующими устройствами
Существенной особенностью
Существенного увеличения
Сопровождается значительным
Сальникового уплотнения
Существенно уменьшается
Симптомов интоксикации
Существует определенный
Существует вероятность
Существующими правилами
Симптомов поражения
Субподрядных организаций
Судорожным сокращением
|
