Уравнением состояния
Температура продуктов сгорания 6„ определяется из уравнения теплового баланса реакции горения, имеющего в общей форме вид
Приведенное уравнение теплового баланса составлено из расчета, что вся жидкость превращается в пар. Для случая протекания процесса теплообмена при постоянном давлении это условие выполняется в диапазоне температур Тк^Г^Гв. Решение уравнения теплового баланса дает
сложным тепловым процессом, предназначенным для нагрева резервуара до температуры, при которой начинают размягчаться, плавиться и испаряться тяжелые остатки. Температуру пропарки принимают обычно 80 — 90 °С. Расход и параметры пара, необходимые для поддержания такой температуры в газовом пространстве резервуара, можно рассчитать, исходя из уравнения теплового баланса.
Если пренебречь количеством тепла, уходящим из нагретого слоя в основную массу холодной жидкости за счет теплопроводности, то для уравнения теплового баланса в нагретом слое получим
Так как нас интересует только тот период пожара, в течение которого могут произойти повреждения конструкции, то этапом пожара, который предшествует полному охвату помещения пламенем, можно пренебречь, тем более, что средние температуры на этом этапе относительно небольшие. Таким образом, в любых последующих расчетах t = 0 следует относить к началу полностью развитого пожара. Помещение рассматривается как калориметр, а температура получается на основе решения следующего уравнения теплового баланса (рис. 10.15).
Вычисление Т (t). Теперь, когда найдены члены уравнения теплового баланса, подставим выражение (10.24), (10.25), (10.29) и (10.36) в формулу (10.23), тогда получим
Применительно к производственным зданиям при наличии в них легковоспламеняющихся и горючих жидкостей (категории А и Б по пожарной опасности) время наступления критической фазы Ткр (в мин) развития пожара может быть получено из уравнения теплового баланса
Система дифференциальных уравнений теплопроводности и диффузии для пламени. Уравнения теплового и материального баланса мы составляем для слоя dx и единицы поверхности пламени. Концентрацию будем измерять безразмерным критерием а: массой данного компонента в 1 г смеси; это позволяет не учитывать переменное тепловое расширение. Изменение числа молекул при реакции учитывать не будем. Обозначим через Ф скорость реак-
Второй параметр узла теплообмена ДТср рассчитывается через вычисленные входные и выходные температуры потоков, после решения уравнения теплового баланса. Если в уравнениях математической модели ТС сложить правые части уравнений для каждого узла системы, то для ТС в целом правомерна запись в следующем виде:
Паропроизводигельнрсть котла-утилизатора определяется из следующего уравнения теплового баланса (без учета продувки):
Анализ уравнения потерь эксергии ТС из-за конечной разности температур (11) и уравнения теплового баланса (10) для каждого узла теплообмена позволяет сделать следующие выводы.
в прежнем „простейшем" выражении может пролить свет на то, что не сохраняется при сильной эквивалентности (и это рекомендуется проделать в качестве упражнения читателям, интересующимся различными специальными свойствами, которые не обязательно сохраняются). К числу свойств, которые сохраняются, относится направление острия в точке сборки, а тем самым и направление, в котором множество Максвелла (или „кривая точек фазового перехода первого рода") выходит из точки (О, О, 0): по определению сильная эквивалентность сохраняет выходящие из начала направления. (Однако к этому числу не относятся такие вещи, как кривизна множества Максвелла, которая зависит от более высоких производных по р и t; для ее сохранения потребовалась бы еще более сильная эквивалентность, теоремы о которой могут быть доказаны теми же методами.) В нашем случае мы уже знаем это направление, так как оно зажато между кривыми складок проекции алгебраически простого многообразия катастрофы, заданного вандерваальсовым уравнением состояния. В других случаях мы можем найти его из соображений симметрии. Но когда термодинамический потенциал выводится
Релятивистская теория с уравнением состояния Гаррисона-Уипера
Дальнейший анализ, не связанный с уравнением состояния холодного вещества, показывает [218], что «никакое уравнение состояния, совместимое с причинностью и отсутствием в веществе микроскопического коллапса, не может спасти систему от принятия ею неустойчивой конфигурации относительно макроскопического гравитационного коллапса». Гаррисон и др. рассматривают идеализированную динамику коллапса, во время которого общая масса-энергия, включающая релятивистские эквиваленты потенциальной и кинетической энергий, остается постоянной. Поскольку не существует подходящих устойчивых состояний равновесия, потеря устойчивости при критических состояниях равновесия А и С представляет собой начало коллапса в направлении черной дыры, коллапса, который может быть приведен в действие равномерным гравитационным захватом вещества холодным белым карликом или нейтронной звездой.
Релятивистская теория с уравнением состояния Гаррисона-Уилера
Дальнейший анализ, не связанный с уравнением состояния холодного вещества, показывает [218], что «никакое уравнение состояния, совместимое с причинностью и отсутствием в веществе микроскопического коллапса, не может спасти систему от принятия ею неустойчивой конфигурации относительно макроскопического гравитационного коллапса». Гаррисон и др. рассматривают идеализированную динамику коллапса, во время которого общая масса-энергия, включающая релятивистские эквиваленты потенциальной и кинетической энергий, остается постоянной. Поскольку не существует подходящих устойчивых состояний равновесия, потеря устойчивости при критических состояниях равновесия А и С представляет собой начало коллапса в направлении черной дыры, коллапса, который может быть приведен в действие равномерным гравитационным захватом вещества холодным белым карликом или нейтронной звездой.
теризуется уравнением состояния
Перейдем к формулировке задачи о расширении камуфлетной полости в пористой пластической среде, объемное деформирование которой описывается уравнением состояния, приведенным в разд. 1.3.
Система уравнений (2.20) замыкается упругопластическими соотношениями и уравнением состояния пористой среды. Механические свойства среды в упругой области будем описывать законом Гука
теории стало возможным проводить расчеты напряженно -деформированного состояния элементов конструкций, условия эксплуатации которых соответствуют рамкам "простого" циклического нагруже-ния. Базовым уравнением состояния материала, которое использовалось для доказательства основных теорем, являлось уравнение, реализующее экспериментально установленный принцип подобия статических и циклических диаграмм деформирования:
Дополнив выведенные нами основные уравнения адиабатного движения идеальной среды уравнением состояния
В этих уравнениях в качестве независимых переменных выбраны два параметра: удельный объем v = 1/ р и температура Т. Уравнение (2.44) называется термическим уравнением состояния, поскольку с помощью этого уравнения определяется температура. Уравнение (2.45) называется калорическим уравнением состояния. Основное уравнение термодинамики
 Читайте далее:
 Установка автоматического
Увеличением молекулярной
Установка пожаротушения
Установка регистрация
Установка трансформаторов
Установке нескольких
Установки аэрозольного
Установки дополнительных
Установки каталитического
Установки контрольно
Ударноволновом нагружении
Установки обслуживающие
Установки пенотушения
Установки получения
Удельного объемного
|
