Ударноволновом нагружении
Дата установки Наименование Условный проход, мм Условное давление, К2С/СЛ12 Материал Место установки Подпись ответственного лица
Наименование предприятия-владельца Местонахождение сосуда Дата установки
Дата установки Наименование Количество Условный проход, мм. Условное давление, кгс/см2 Материал Место установки Подпись ответственного лица
Дата установки Наименование Условный проход, мм Условное давление, кгс/сл12 Материал Место установки Расписка ответственного лица
Наименование предприятия- владельца Местонахожд ение сосуда Дата установки
Дата установки Наименование Количество Условный проход, мм Условное давление, тс /см2 Материал Место установки Подпись ответствен но-ю лица
Дата установки Наименование Условный проход, мм Условное давление, кгс/см2 Материал Место установки Роспись ответственного лица
Дата установки Наименование Количество Условный проход, мм Условное давление кгс/смг Материал Место установки Роспись ответственного лица
Место установки (наименование предприятия) Назначение резервуара____________________
Наименование защищаемого объекта Тип установки Наименование организации, выполнившей проект, № проекта, дата выпуска проекта Наименование организации, выполнившей монтаж и наладку, дата сдачи и эксплуатацию
Номер установки Наименование замененного узла, ТС, элемента Дата Обоснование
Третий подход, получивший название механики рассеянных повреждений, связан с описанием развивающихся с течением времени систем трещин через их изменяющиеся во времени характеристики: число трещин на единицу объема или поверхности, средний размер трещины, закон распределения трещин по размерам, распределение трещин по направлениям и т.д. Этот подход представляется наиболее перспективным при описании процессов разрушения при ударноволновом нагружении, вызывающем множественные разрушения твердых деформируемых тел различной геометрии. В то же время в некоторых случаях динамического разрушения могут применяться и первые два подхода, а также их сочетание (например, распространение магистральных трещин может описываться с помощью критериев механики разрушения, а процесс развития микроповреждений — с помощью моделей механики рассеянных повреждений).
Каждый из этих двух кинетических механизмов может быть как медленным, так и быстрым, в зависимости от напряженно-деформированного состояния и температуры. Мартенситный механизм становится быстрым при достаточно больших напряжениях и деформациях, а диффузионный — при высоких температурах. Необходимые условия для реализации диффузионного механизма фазовых переходов при ударноволновом нагружении обеспечиваются главным образом в горячих зонах (в полосах адиабатического сдвига, очагах хрупкого разрушения, в окрестности трещин, в области межзеренных границ). Основной объем ударно сжатого вещества является сравнительно холодным, и новая кристаллическая модификация образуется по мартенситному механизму.
3. Механика и морфология высокоскоростного деформирования. Многие задачи механики деформируемого тела и динамики разрушения связаны с моделированием действия высоких давлений (от 1 до 100 ГПа) в течение ограниченного промежутка времени (от 10~3 до 10~8с). Несмотря на обширные экспериментальные исследования процессов деформирования и разрушения материалов в указанном диапазоне нагрузок, их результаты пока не позволяют получить однозначную зависимость между параметрами нагружения, геометрией конструкции и свойствами материала. Поэтому для решения задач о динамическом разрушении имеет значение подробный анализ физического механизма и поверхностей разрушения при ударноволновом нагружении. По-видимому, поверхности разрушения в большинстве случаев образуются в результате предварительного пластического течения, но его интенсивность и вклад в процесс разрушения существенно зависят от амплитуды и времени действия волн напряжений, а также от степени анизотропии материала. Наиболее сильно анизотропия проявляется в процессе пластического деформирования материала и при его разрушении
Для решения проблем динамики разрушения деформируемого твердого тела большое значение имеет подробный анализ физического механизма и поверхностей разрушения при ударноволновом нагружении. Феноменологические аспекты квазистатического, динамического и ударноволнового видов деформации и разрушения тождественны для всех скоростей нагружения: зарождение, рост и коалес-ценция микроскопических пор или трещин. Успешное предсказание характера разрушения по состоянию микроструктуры связано с необходимостью изучения основных закономерностей кинетики разрушения. Для построения соответствующих физических концепций существуют три возможных источника получения необходимой информации: аналитические модели кинетики образования микропор и трещин; алгоритмы и программы, разрабатываемые на основе численного интегрирования дифференциальных законов сохранения и нелинейных физических и механических экспериментальных соотношений; экспериментальные исследования с контролируемыми параметрами нагружения и с последующим количественным описанием процессов деформации и разрушения на микроструктурном уровне.
Исследования высокоскоростной деформации оболочек при нагружении через слой жидкости имеет важное практическое применение, так как взрывозащит-ные контейнеры с цилиндрической несущей оболочкой используются в технике локализации взрыва. Например, корпуса реакторов являются сосудами, частично заполненными жидким натрием, близким по своим физическим свойствам к воде. Динамика поведения корпуса при аварийном взрывоподобном выделении энергии в активной зоне является важной характеристикой, позволяющей прогнозировать его прочность при ударноволновом нагружении и его способность противостоять аварийному разрушению окружающих конструкций и оборудования.
Поведение материала при плоском ударноволновом нагружении и высокоскоростной деформации является упругим до тех пор, пока разность главных напряжений а\ и а^ (19.109) не достигнет динамического предела текучести Y. Таким образом, главные напряжения при нагружении материала плоской ударной волной связаны простым соотношением:
В табл. 19.12 приведены экспериментальные значения динамического предела текучести Y для разных материалов [19.58, 19.59, 19.61, 19.69, 19.71, 19.72] и статического предела текучести сгт, установленного при растяжении стержней. Величина Y определялась по формуле (19.109) по экспериментально зафиксированным значениям упругого предела Гюгонио (THE- Порядок скорости деформаций при ударноволновом нагружении составил 105 с—1.
Исследования поведения материалов в диапазоне ударноволнового нагружения от упругого предела Гюгонио до давления плавления показали, что зависимость Y(
- основной объем экспериментальных данных о поведении пористых сред при ударноволновом нагружении относится к случаям одноосной деформации сжатия в плоских ударных волнах;
Характерной величиной при динамическом деформировании пористых сред является предельное давление, при котором нарушается равновесие поры, р* = 2YS ln(l/mp)/3, где Ys — динамический предел текучести материала кристаллической плотности (матрицы). Если \р\ < р*, то материал находится в упругой области, где справедлив закон Гука, а эффективные модули сдвига G и объемного сжатия К зависят от пористости тр. В области \р\ ~ \р* значительна роль механических свойств пористого материала (пределов прочности и пластичности) . При \р\ > р* происходит затекание (или рост) пор, которое описывается уравнением Кэррола-Холта [19.81]. Отметим, что при сжатии пористого материала во фронте УВ происходит диссипация значительной доли энергии в процессе вязкого затекания пор, а тепловая и упругая (холодная) составляющие давления становятся сравнимыми уже при давлениях на фронте УВ р > 101 ГПа, тогда как при ударноволновом нагружении сплошных сред тепловая составляющая давления составляет сотые доли упругой составляющей давления.
6. Критерии разрушения при ударноволновом нагружении. В соответствии с классификацией режимов нагружения, предложенной в [19.45], удар-новолновое нагружение твердых деформируемых сред относится к сильному динамическому нагружению, когда tmax < 2L/C и артах ^ рНЕ, где tmax — время возрастания нагрузки до максимального значения; L — характерный размер элемента конструкции; С — скорость звука в материале твердого тела (в зависимости от характера деформирования это может быть скорость продольной упругой волны Се; скорость объемной волны Су, скорость пластической волны Ср, скорость волны сдвига С$, и т.д.); L/C — характерное время распространения
 Читайте далее:
 Удовлетворять действующим
Установленных трансформаторов
Установленным нормативам
Установленной температуры
Удовлетворять следующим
Установленном правилами
Увеличение концентрации
Установлен специальный
Удовлетворять требованиям действующих
Установок мощностью
Установок необходимо
Установок определяется
Участников программы
Установок повышенной
Установок приведены
|
