Зависимости параметров
На рис. 12.31 представлены зависимости максимального избыточного давления на фронте волны от расстояния при взрыве сферических зарядов ацетилена, пропана и метана стехиометрического состава (сплошные линии, отмеченные цифрами 1,2,3, соответственно). Внутри зарядов давление совпадает с детонационным и, соответственно, равно Арт/рм = 18,89; 17,89; 16,83. После выхода волны из заряда с расстояния г/гм = 1?2, давление на фронте воздушной ударной волны для всех трех случаев практически совпадает с точностью порядка 5 %. Характерной особенностью поведения избыточного давления на фронте воздушной ударной волны при газовом взрыве, впервые отмеченной экспериментально в работе [12.37], является очень резкий спад его вблизи заряда на расстояниях порядка полутора начальных радиусов смеси. Это связано с интенсивным уменьшением давления на контактной поверхности ПД-воздух на начальном этапе ее движения в тейлоровской волне разрежения за детонационным фронтом (см. рис. 12.27).
Рис. 12.31. Зависимости максимального избыточного давления на фронте УВ при сферическом газовом взрыве
Рис. 12.35. Зависимости максимального избыточного давления в волне при сферическом взрыве газовых зарядов с переменной концентрацией горючего
На рис. 12.37 представлены зависимости максимального избыточного давления в волне Aj9m от расстояния г от центра взрыва. Сплошной линией на графике нанесен базовый вариант при Т =+15°С (вариант 1 табл. 12.7). Линиями, отмеченными крестиками, квадратиками и кружочками, нанесены соответственно варианты № 2... 4 табл. 12.7.
Рис. 12.37. Зависимости максимального избыточного давления от расстояния при газовом сферическом взрыве в атмосфере с различными параметрами: ----- —
На рис. 12.41 представлены зависимости максимального избыточного давления на фронте волны Aj9m от расстояния г. Цифры у кривых соответствуют вариантам табл. 12.8 С увеличением высоты избыточное давление детонации падает с Арт = 18, 89рм , при h = 0, до Aj9m = 6, 64]?м при h = 10,1 км, т.е. примерно в три раза. В воздуПЕНОЙ ударной волне вблизи заряда избыточные давления на разной высоте слабо отличаются друг от друга, однако спад Aj9m с расстоянием увеличивается с ростом высоты подрыва. Например, на расстоянии г = ЗОг^ избыточное давление в волне при h = 10,1 км, составляет всего лишь около половины значения при h = 0 (0,0411?>м и 0,0192^м5 соответственно). Изменение характера спада давления в воздушной волне связано с изменением давления в окружающей атмосфере.
Рис. 12.45. Зависимости максимального избыточного давления в волне от расстояния при взрыве изолированного газового заряда на различной высоте
Сравнение параметров газового взрыва и взрыва заряда конденсиро-ванного ВВ. Для сравнительного анализа воспользуемся результатами численного моделирования сферического взрыва заряда тэна стандартной плотности РВЕ = 1600 кг/м3 [12.16] и стехиометрической ацетилено-воздушнои смеси. На рис. 12.51 представлены зависимости максимального избыточного давления на фронте волны Aj9m (а), импульса положительной фазы избыточного давления г (б), длительности фазы сжатия т (в) и импульса положительной фазы скоростного напора j (г) от расстояния для ацетилено-воздушнои смеси (сплошные линии, отмеченные цифрой 1) и заряда тэна (пунктирные линии), эквивалентных по выделяющейся энергии EQ. В качестве масштабов измерения величин приняты давление и плотность атмосферы при температуре 15°С рм = 0,10133МПа, р = 1,2249 кг/м3, и энергетический радиус взрыва гм = (Ео/рм)1^^^ (для сферического взрыва N=2) . Остальные масштабы определяются соотношениями:
На рис. 12.61, а, б представлены зависимости максимального избыточного давления Арт и импульса давления г в волне от расстояния на оси симметрии для полусферического заряда (сплошная линия), заряда с конической полостью
На рис. 12.63 представлены зависимости максимального избыточного давления в отраженной волне на плоскости Aj9r/ от расстояния до эпицентра взрыва. За масштаб измерения длины TM выбран радиус эквивалентного по объему полусферического заряда. Сплошная линия соответствует случаю детонации полусферического заряда, лежащего на жесткой поверхности. Пунктирными линиями, отмеченными кружочками, крестиками, квадратиками и треугольниками нанесено давление для случаев подрыва зарядов на высоте /г/го = 1; 1,5; 2,0; 3,0, соответственно.
На рис. 12.71 и 12.72 представлены зависимости максимального избыточного давления в волне Aj9m и импульса положительной фазы избыточного давления г от расстояния для значений скорости фронта пламени U = 95,5; 216; 623; 1861 и ос (м/с) (графики соответственно отмечены значками П, +, х, о и А). Пунктирные линии на рис. 12.71 соответствуют давлению на фронте ударной волны на расстояниях, на которых оно не максимально.
Для оценки разрушающей способности ударных волн и устойчивости объектов Р—i диаграммы широко применяют в сочетании с кривыми-зависимости параметров взрывных волн от тротилового эквивалента W (энергетического потенциала Е) и расстояния от энергоносителя до объекта /?, нанесенны-
Для практических расчетов используют справочные зависимости параметров ударных волн как воздушных (надземных), гак и наземных взрывов ТНТ, которые принципиально идентичны приведенным выше. Зависимости избыточного давления «рыва ТНТ от расстояния выражаются следующими форму-тами:
Рис. 4.1. Зависимости параметров
Зависимости параметров с и п от уровня напряжения а при различных частотах приведены на рис. 13.5, откуда видно, что изменение частоты нагружения неоднозначно влияет на циклическую трещиностойкость. Так, четырехкратное увеличение частоты нагружения приводит к 20% увеличению параметра п и к уменьшению коэффициента с на один порядок.
Рис. 32. График зависимости параметров распределения вероятностей гибели животных от величины дозы радиации (Dy) и концентрации яда при комбинированном воздействии ацетона и рентгеновских лучей.
Это уравнение не содержит размерных величин и его удобно исполь вать для анализа зависимости параметров, характеризующих упру сигаал, от энергии взрыва. -*
На рис. 6.6 и 6.7 показаны расчетные зависимости параметров детонации и равновесного состава ПД в плоскости Чепмена-Жуге в сравнении с экспериментальными данными и результатами расчета, проведенного с использованием вириального уравнения состояния. На расчетных зависимостях D(p$) наблюдается
Так, например, радиусы сферических зарядов смеси ацетилена с воздухом с концентрацией S = 0,03 и S = 0,16 составляют, соответственно, 1,33 и 0,765 радиуса стехиометрического заряда. При этом, если в богатых смесях (6 = 0,16) полная энергия взрыва уменьшается (в соответствии с (12.93), примерно пропорционально кубу радиуса заряда), то для бедных смесей она остается практически постоянной. Это приводит к зависимости параметров взрыва от концентрации горючего в смеси.
На рис. 12.31-12.34 штрих-пунктирными линиями, отмеченными цифрами 4 и 5, нанесены зависимости параметров взрывных волн от расстояния для сферического заряда ацетилена с концентрацией горючего S = 0,03 и S = 0,16 соответственно.
Рис. 12.36. Зависимости параметров воздуха от температуры при 100 % влажности
Рассмотрим результаты исследования зависимости параметров волны от значения коэффициента вязкости, или, что то же самое, от радиуса пузырька. Для вязкой среды с ai = 0,01 и TQ/UQ = 0,01 получена зависимость p°(t°) при R° = 30,
Для инженерных приложений большое значение имеют корреляционные зависимости параметров упрочнения металлических материалов от интенсивности ударно-волнового воздействия. Путем обработки многочисленных экспериментальных данных разных авторов такие зависимости получены в [21.7]. В качестве масштабной характеристики прочностных свойств материала, в наибольшей степени отражающей свойства дефектов, выбрана теоретическая прочность, по порядку величины равная 0,1(7 (G — модуль сдвига). Для увеличения твердости материала AHV в зависимости от давления нагружения р получена зависимость
 Читайте далее:
 Значительное раздражение
Значительное воздействие
Значительного количества
Заболевания дыхательных
Заинтересованные организации
Значительно отличается
Значительно превышает
Значительно превосходят
Значительно различаются
Значительно сократить
Значительно уменьшается
Значительно увеличивается
Зонирование территории
Зрительной информации
Зрительного слухового
|
