Критической поверхностной
Значения критической плотности лучистых потоков от очагов пожара из твердых материалов даны в табл. 2.5
лы воспламенения выразить через массовую концентрацию. Как показывает рис. 3.6, нижние пределы воспламенения для алканов с прямой цепью С4—С10 соответствуют примерно 48 г/м3 (см. также табл. 3.1). Поскольку теплота сгорания алканов, приходящаяся на единицу массы сохраняется приблизительно постоянной (~45±1 кДж/г,см. табл. 1.13), нижний предел определяется как плотность энергии ~2160 кДж/м3 или ~48,4 кДж/моль смеси, соответствующей нижнему пределу. Из анализа нижних пределов целого ряда углеводородов и их кислородсодержащих производных можно сделать вывод, что концепцию критической плотности энергии можно распространить шире. Для большинства рассматриваемых веществ плотности энергии лежат в диапазоне 2050±150 кДж/ /м3, за исключением алканов и алкинов, хотя высокие гомологи в ряду алкенов (например, бутен-1) стремятся попасть внутрь того же самого диапазона распределения. Необходимо иметь в виду, что погрешность измеренных значений нижних пределов, на основе которых были выведены эти цифры, должна вероятно составлять ±5 %.
При описанном механизме воспламенения логарифм критической плотности ( — plTt) горючей среды линейно зависит от обратной температуры самовоспламенения. Угловой коэффициент такой прямой равен (А + 2RT[)lsR, т. е. определяется отношением эффективного значения энергии активации А + 2RT( и суммарного порядка реакции ***. Таким образом, изучение закономерностей для пределов теплового воспламенения также дает возможность определять
Выражение (5.11) фигурирует во многих исследованиях самовоспламенения в качестве основной зависимости теории теплового взрыва. При его выполнении логарифм критической плотности (~p!Tt) горючей среды линейно зависит от обратной температуры самовоспламенения. Угловой коэффициент такой прямой равен (A+'2RTt)/sR, т. е. пропорционален отношению эффективной энергии активации A + 2RTt и суммарного порядка реакции*.
Таблица 9.5. Значения критической плотности теплового потока, Вт/м
1. Определение характеристик верхнего порогового уровня воздействия. Рассмотрим вначале воздействие на открытые заряды ВВ. Механизм возбуждения детонации в заряде ВВ, соответствующий ВПУ, ударно-волновой. Возбуждение детонации осуществляется на начальной ударно-волновой стадии взаимодействия КУ или КС с зарядом ВВ. Будем исходить из того, что критерий критической плотности энергии справедлив и при инициировании детонации в зарядах ВВ при неодномерном ударно-волновом нагружении, имеющем место при воздействии на заряд ВВ высокоскоростных КУ и КС. Поверхностную плотность энергии, вводимую в заряд ВВ ударной волной, можно представить в виде:
В соответствии с концепцией критической плотности энергии при ударно-волновом инициировании детонации критерием инициирования детонации при локализованном воздействии КУ или КС будет неравенство
Располагая известными значениями GKp, можно с помощью (8.60) вычислить соответствующие им значения Екр и сравнить их с теми, которые определены в экспериментах с плоскими ударными волнами. Результаты такого сравнения показывают, что значения критической плотности энергии, рассчитанные по данным двумерного эксперимента при е = 1, заметно превосходят определенные в плоском
Другое объяснение различия величин Е^ри Е^р заключается в допущении зависимости критической плотности энергии от кривизны инициирующей ударной
7.. Влияние плотности заряда ВВ на величину критического диметра. У мощных индивидуальных и смесевых взрывчатых составов с увеличением плотности зарядов величина критического диаметра уменьшается. Такой характер зависимости dKp(p$] сохраняется вплоть до некоторой критической плотности, близкой к максимально возможной. При дальнейшем увеличении плотности dKp по данным Я. А. Апина и Н. Ф. Велиной экспоненциально возрастает и достигает максимума при монокристаллической плотности. Критические диаметры детонации зарядов ВВ в монокристаллическом состоянии равны [9.53]: для ТЭНа (ро = 1,78 г/см3), dKp = 5,0мм; гексогена (ро = 1,80 г/см3), dKp = 7,0мм; ок-тогена (р0 = 1,904 г/см3), dKp = 18мм; ТНТ (р0 = 1,663 г/см3), dKp = 110мм. Такой характер зависимости dKp(po] объясняется с одной стороны увеличением скорости разложения В В вследствие увеличения давления ударного сжатия ВВ с ростом плотности заряда ВВ, с другой стороны — гомогенизацией заряда ВВ и уменьшением в связи с этим зуд, а следовательно, и гетерогенной составляющей скорости разложения ВВ после ударного сжатия. На рис. 9.15 представлены экспериментальные данные В. К. Боболева [9.52] для прессованного ТНТ. Кривая 1 относится к зарядам с размерами частиц 0,07 ••• 0,2 мм, кривая 2 — к зарядам с размерами частиц 0,01 • • • 0,05мм. Из этого рисунка видно, что при увеличении плотности от 0,85 до 1,5 г/см3 dKp уменьшается более чем в три раза.
3. ЗАВИСИМОСТЬ КРИТИЧЕСКОЙ ПЛОТНОСТИ ВВ ОТ ДАВЛЕНИЯ
3. Зависимость критической плотности Bfi от давления.......
В ряде случаев для оценки степени пожарной безопасности применения отделочных и облицовочных строительных материалов кроме характеристики их горючести необходимо иметь данные о способности их воспламенения под воздействием лучистой теплоты. Для этой цели ГОСТ 30402-96 дает классификацию горючих материалов в зависимости от величины критической поверхностной плотности теплового потока (КППТП), т.е. минимального значения этой плотности, при котором возникает устойчивое пламенное горение материала.
Испытания проводят в течение 15 мин или до воспламенения образца. Целью испытания является определение величины критической поверхностной плотности теплового потока (КППТП), при которой возникает устойчивое пламенное горение материала, на основании чего устанавливается группа воспламеняемого материала.
Для отделочных материалов кроме характеристики горючести вводится понятие величины критической поверхностной плотности теплового потока (КППТП), при которой возникает устойчивое пламенное горение материала (ГОСТ 30402—96). В зависимости от значения КППТП все материалы подразделяются на три групы воспламеняемости:
имеется понятие величины критической поверхностной плотнос-
Для отделочных материалов кроме характеристики горючести вводится понятие величины критической поверхностной плотности теплового потока (КППТП), при которой возникает устойчивое пламенное горение материала (ГОСТ 30402—96). В зависимости от значения КППТП все материалы подразделяются на три группы воспламеняемости:
Параметрами воспламеняемости строительных материалов являются критическая поверхностная плотность теплового потока и время воспламенения. Для классификации материалов по группам воспламеняемости используют величину критической поверхностной плотности теплового потока.
Группа воспламеняемости материала Величина критической поверхностной плотности теплового потока, кВт/м2
Сущность метода заключается в определении критической поверхностной плотности теплового потока, величину которого устанавливают по длине распространения пламени по образцу в результате воздействия теплового потока на его поверхность.
Длину распространения пламени определяют как среднее арифметическое значение по длине поврежденной части пяти образцов. Величину критической поверхностной плотности теплового потока устанавливают на основании результатов измерения длины рас-
Горючие строительные материалы в зависимости от величины критической поверхностной плотности теплового потока подразделяют на четыре группы (табл. 3.6).
 Читайте далее:
 Качественные изменения
Коэффициенты звукопоглощения
Кабельных коммуникаций
Коэффициента концентрации
Коэффициента отражения
Коэффициента пульсации
Кабельных наконечников
Критериев вредности
Коэффициентом теплоотдачи
Коэффициентов концентрации
Кабельных помещениях
Коэффициент эффективности капитальных
Коэффициент дымообразования
Коэффициент гидравлического сопротивления
Кабельных сооружениях
|
